Хвала вам што сте посетили Природу. Верзија претраживача коју користите има ограничену подршку за ЦСС. За најбоље искуство препоручујемо да користите новију верзију прегледача (или да искључите режим компатибилности у Интернет Екплорер-у). Истовремено, да бисмо обезбедили сталну подршку, приказаћемо сајтове без стилова и ЈаваСцрипт-а.
Магнетне особине СрФе12О19 (СФО) тврдог хексаферита су контролисане сложеним односом његове микроструктуре, што одређује њихову релевантност за примене трајних магнета. Изаберите групу СФО наночестица добијених сол-гел синтезом спонтаног сагоревања и извршите дубинску структурну дифракцију рендгенских зрака на праху (КСРПД) карактеризацију профила Г(Л) линије. Добијена дистрибуција величине кристалита открива очигледну зависност величине дуж правца [001] од методе синтезе, што доводи до формирања љускастих кристалита. Поред тога, анализом трансмисионе електронске микроскопије (ТЕМ) одређена је величина СФО наночестица и процењен је просечан број кристалита у честицама. Ови резултати су процењени да илуструју формирање једнодоменских стања испод критичне вредности, а активациона запремина је изведена из временски зависних мерења магнетизације, са циљем да се разјасни процес обрнутог магнетизације тврдих магнетних материјала.
Магнетни материјали нано-размера имају велики научни и технолошки значај, јер њихова магнетна својства показују значајно различита понашања у поређењу са величином запремине, што доноси нове перспективе и примене1,2,3,4. Међу наноструктурираним материјалима, М-тип хексаферита СрФе12О19 (СФО) је постао атрактиван кандидат за примену трајних магнета5. У ствари, последњих година урађено је много истраживачког рада на прилагођавању материјала заснованих на СФО на наноскали кроз различите методе синтезе и обраде да би се оптимизовала величина, морфологија и магнетна својства6,7,8. Поред тога, добила је велику пажњу у истраживању и развоју система за спрезање размене9,10. Његова висока магнетокристална анизотропија (К = 0,35 МЈ/м3) оријентисана дуж ц-осе своје хексагоналне решетке 11,12 је директан резултат сложене корелације између магнетизма и кристалне структуре, кристалита и величине зрна, морфологије и текстуре. Стога је контрола горе наведених карактеристика основа за испуњавање специфичних захтева. Слика 1 илуструје типичну хексагоналну просторну групу П63/ммц за СФО13 и раван која одговара рефлексији студије анализе профила линије.
Међу сродним карактеристикама смањења величине феромагнетних честица, формирање стања једног домена испод критичне вредности доводи до повећања магнетне анизотропије (због већег односа површине и запремине), што доводи до коерцитивног поља14,15. Широко подручје испод критичне димензије (ДЦ) у тврдим материјалима (типична вредност је око 1 µм) и дефинисано је такозваном кохерентном величином (ДЦОХ)16: ово се односи на методу најмање запремине за демагнетизацију у кохерентној величини (ДЦОХ) , Изражено као активациона запремина (ВАЦТ) 14. Међутим, као што је приказано на слици 2, иако је величина кристала мања од ДЦ, процес инверзије може бити недоследан. У компонентама наночестица (НП), критични волумен преокрета зависи од магнетног вискозитета (С), а његова зависност од магнетног поља даје важне информације о процесу пребацивања магнетизације НП17,18.
Горе: Шематски дијаграм еволуције коерцитивног поља са величином честица, који показује одговарајући процес преокретања магнетизације (прилагођено из 15). СПС, СД и МД означавају суперпарамагнетно стање, појединачни домен и вишедомен, респективно; ДЦОХ и ДЦ се користе за пречник кохеренције и критични пречник, респективно. Доле: Скице честица различитих величина које показују раст кристалита од монокристалног до поликристалног.
Међутим, на наноскали су такође уведени нови комплексни аспекти, као што су снажна магнетна интеракција између честица, расподела величине, облик честица, поремећај површине и правац лаке осе магнетизације, што све чини анализу изазовнијом19, 20 . Ови елементи значајно утичу на дистрибуцију енергетске баријере и заслужују пажљиво разматрање, чиме утичу на режим обртања магнетизације. На основу тога, посебно је важно правилно разумети корелацију између магнетне запремине и физичког наноструктурираног хексаферита М-типа СрФе12О19. Стога смо као моделни систем користили сет СФО припремљених сол-гел методом одоздо према горе, а недавно смо спровели истраживање. Претходни резултати указују да је величина кристалита у нанометарском опсегу и да заједно са обликом кристалита зависи од примењене топлотне обраде. Поред тога, кристалност таквих узорака зависи од методе синтезе, а потребна је детаљнија анализа да би се разјаснила веза између кристалита и величине честица. Да би се открио овај однос, кроз анализу трансмисионе електронске микроскопије (ТЕМ) у комбинацији са Риетвелд методом и анализом профила линије високе статистичке дифракције рендгенских зрака на праху, параметри кристалне микроструктуре (тј. кристалити и величина честица, облик) су пажљиво анализирани. . КСРПД). Структурна карактеризација има за циљ да одреди анизотропне карактеристике добијених нанокристалита и да докаже изводљивост анализе профила линија као робусне технике за карактеризацију проширења пикова на опсег наноскала (феритних) материјала. Утврђено је да запреминска расподела величине кристалита Г(Л) јако зависи од кристалографског правца. У овом раду показујемо да су додатне технике заиста потребне за прецизно издвајање параметара повезаних са величином како би се прецизно описала структура и магнетне карактеристике таквих узорака праха. Процес реверзне магнетизације је такође проучаван да би се разјаснила веза између карактеристика морфолошке структуре и магнетног понашања.
Риетвелдова анализа података рендгенске дифракције праха (КСРПД) показује да се величина кристалита дуж ц-осе може подесити одговарајућом топлотном обрадом. То посебно показује да је проширење врха примећено у нашем узорку вероватно последица анизотропног облика кристалита. Поред тога, конзистентност између просечног пречника који је анализирао Ритвелд и Вилијамсон-Хол дијаграма (
ТЕМ слике светлог поља (а) СФОА, (б) СФОБ и (ц) СФОЦ показују да су састављене од честица са обликом налик на плочу. Одговарајуће расподеле величине су приказане на хистограму панела (дф).
Као што смо такође приметили у претходној анализи, кристалити у правом узорку праха формирају полидисперзни систем. Пошто је рендгенска метода веома осетљива на кохерентни блок расејања, потребна је детаљна анализа података о дифракцији праха да би се описали фине наноструктуре. Овде се о величини кристалита говори кроз карактеризацију функције расподеле величине кристалита по запремини Г(Л)23, која се може тумачити као густина вероватноће проналажења кристалита претпостављеног облика и величине, а њена тежина је пропорционална то. Запремина, у анализираном узорку. Са призматичним обликом кристалита, може се израчунати просечна запреминска величина кристалита (просечна дужина странице у правцима [100], [110] и [001]). Због тога смо одабрали сва три СФО узорка са различитим величинама честица у облику анизотропних пахуљица (видети Референца 6) да бисмо проценили ефикасност ове процедуре за добијање тачне дистрибуције величине кристалита материјала нано-скале. Да би се проценила анизотропна оријентација феритних кристалита, извршена је анализа профила линија на КСРПД подацима одабраних пикова. Тестирани СФО узорци нису садржали погодну (чисту) дифракцију вишег реда од истог скупа кристалних равни, тако да је било немогуће одвојити допринос ширењу линије од величине и изобличења. Истовремено, вероватније је да је уочено проширење дифракционих линија последица ефекта величине, а просечан облик кристалита се верификује анализом неколико линија. Слика 4 упоређује функцију расподеле величине кристалита по запремини Г(Л) дуж дефинисаног кристалографског правца. Типичан облик расподеле величине кристалита је логнормална расподела. Једна карактеристика свих добијених дистрибуција величине је њихова унимодалност. У већини случајева, ова расподела се може приписати неком дефинисаном процесу формирања честица. Разлика између просечне израчунате величине изабраног пика и вредности екстраховане из Ритвелдовог прецизирања је у прихватљивом опсегу (с обзиром да се поступци калибрације инструмента разликују између ових метода) и иста је као она из одговарајућег скупа равни према Дебај Добијена просечна величина је у складу са Шереровом једначином, као што је приказано у табели 2. Тренд просечне запреминске величине кристалита две различите технике моделовања је веома сличан, а одступање апсолутне величине је веома мало. Иако могу постојати неслагања са Ритвелдом, на пример, у случају (110) рефлексије СФОБ-а, то може бити повезано са тачним одређивањем позадине са обе стране изабране рефлексије на растојању од 1 степен 2θ у свакој правац. Ипак, одличан договор између две технологије потврђује релевантност методе. Из анализе ширења пикова, очигледно је да величина дуж [001] има специфичну зависност од методе синтезе, што резултира формирањем љускастих кристалита у СФО6,21 синтетизованом сол-гелом. Ова карактеристика отвара пут за коришћење ове методе за дизајнирање нанокристала са преференцијалним облицима. Као што сви знамо, сложена кристална структура СФО (као што је приказано на слици 1) је срж феромагнетног понашања СФО12, тако да се карактеристике облика и величине могу прилагодити како би се оптимизовао дизајн узорка за апликације (као што је трајна везано за магнет). Истичемо да је анализа величине кристалита моћан начин да се опише анизотропија облика кристалита и додатно појачава претходно добијене резултате.
(а) СФОА, (б) СФОБ, (ц) СФОЦ одабрана рефлексија (100), (110), (004) запреминско пондерисана расподела величине кристалита Г(Л).
Да бисмо проценили ефикасност поступка за добијање прецизне дистрибуције величине кристалита нано-прашкастих материјала и примену на сложене наноструктуре, као што је приказано на слици 5, проверили смо да је овај метод ефикасан у нанокомпозитним материјалима (номиналне вредности). Тачност случаја се састоји од СрФе12О19/ЦоФе2О4 40/60 в/в %). Ови резултати су у потпуности у складу са Риетвелд анализом (погледајте наслов на слици 5 за поређење), а у поређењу са једнофазним системом, СФО нанокристали могу истаћи морфологију више налик плочама. Очекује се да ће ови резултати применити ову анализу профила линије на сложеније системе у којима се неколико различитих кристалних фаза може преклапати без губитка информација о њиховим одговарајућим структурама.
Запреминско пондерисана расподела величине кристалита Г(Л) одабраних рефлексија СФО ((100), (004)) и ЦФО (111) у нанокомпозитима; за поређење, одговарајуће вредности Ритвелдове анализе су 70(7), 45(6) и 67(5) нм6.
Као што је приказано на слици 2, одређивање величине магнетног домена и тачна процена физичке запремине су основа за описивање овако сложених система и за јасно разумевање интеракције и структурног поретка између магнетних честица. Недавно је детаљно проучавано магнетно понашање СФО узорака, са посебном пажњом на реверзни процес магнетизације, како би се проучавала иреверзибилна компонента магнетне осетљивости (χирр) (Слика С3 је пример СФОЦ)6. Да бисмо стекли дубље разумевање механизма преокрета магнетизације у овом наносистему заснованом на фериту, извршили смо мерење магнетне релаксације у обрнутом пољу (ХРЕВ) након засићења у датом правцу. Размотрите \(М\лефт(т\ригхт)\проптоСлн\лефт(т\ригхт)\) (погледајте Слику 6 и додатни материјал за више детаља) и онда добијете запремину активације (ВАЦТ). Пошто се може дефинисати као најмања запремина материјала која се може кохерентно преокренути у догађају, овај параметар представља „магнетну“ запремину укључену у процес преокрета. Наша ВАЦТ вредност (погледајте табелу С3) одговара сфери пречника од приближно 30 нм, дефинисаној као кохерентни пречник (ДЦОХ), који описује горњу границу преокрета магнетизације система кохерентном ротацијом. Иако постоји огромна разлика у физичкој запремини честица (СФОА је 10 пута већа од СФОЦ), ове вредности су прилично константне и мале, што указује да механизам преокрета магнетизације свих система остаје исти (у складу са оним што тврдимо је систем са једним доменом) 24 . На крају, ВАЦТ има много мањи физички волумен од КСРПД и ТЕМ анализе (ВКСРД и ВТЕМ у табели С3). Стога можемо закључити да се процес пребацивања не одвија само кроз кохерентну ротацију. Имајте на уму да резултати добијени коришћењем различитих магнетометара (слика С4) дају прилично сличне вредности ДЦОХ. С тим у вези, веома је важно дефинисати критични пречник честице једног домена (ДЦ) како би се одредио најразумнији процес преокрета. Према нашој анализи (погледајте додатни материјал), можемо закључити да добијени ВАЦТ укључује некохерентан механизам ротације, јер је ДЦ (~0,8 µм) веома удаљен од ДЦ (~0,8 µм) наших честица, тј. формирање зидова домена није Тада добија снажну подршку и добија конфигурацију једног домена. Овај резултат се може објаснити формирањем домена интеракције25, 26. Претпостављамо да један кристалит учествује у домену интеракције, који се протеже на међусобно повезане честице због хетерогене микроструктуре ових материјала27,28. Иако су рендгенске методе осетљиве само на фину микроструктуру домена (микрокристала), мерења магнетне релаксације дају доказе о сложеним феноменима који се могу јавити у наноструктурираним СФО. Стога, оптимизацијом нанометарске величине СФО зрна, могуће је спречити прелазак на процес инверзије са више домена, чиме се одржава висока коерцитивност ових материјала.
(а) Временски зависна крива магнетизације СФОЦ мерена при различитим вредностима ХРЕВ обрнутог поља након засићења на -5 Т и 300 К (наведено поред експерименталних података) (магнетизација је нормализована према тежини узорка); ради јасноће, на уметку су приказани експериментални подаци поља од 0,65 Т (црни круг), које се најбоље уклапа (црвена линија) (магнетизација је нормализована на почетну вредност М0 = М(т0)); (б) одговарајући магнетни вискозитет (С) је инверзна функција СФОЦ А поља (линија је водич за око); (ц) шема активационог механизма са детаљима скале физичке/магнетне дужине.
Уопштено говорећи, преокрет магнетизације се може десити кроз низ локалних процеса, као што је нуклеација зида домена, пропагација и пиновање и одвајање. У случају честица ферита са једним доменом, механизам активације је посредован нуклеацијом и покреће се променом магнетизације мањом од укупне запремине магнетног преокрета (као што је приказано на слици 6ц)29.
Јаз између критичног магнетизма и физичког пречника имплицира да је некохерентни мод истовремени догађај преокрета магнетног домена, што може бити последица нехомогености материјала и неравнина површине, које постају корелиране када се величина честица повећа за 25, што резултира одступањем од једнолично стање магнетизације.
Дакле, можемо закључити да је у овом систему процес преокретања магнетизације веома компликован, а напори да се смањи величина у нанометарској скали играју кључну улогу у интеракцији између микроструктуре ферита и магнетизма. .
Разумевање сложеног односа између структуре, облика и магнетизма је основа за пројектовање и развој будућих апликација. Анализа профила линије изабраног КСРПД узорка СрФе12О19 потврдила је анизотропни облик нанокристала добијених нашом методом синтезе. У комбинацији са ТЕМ анализом, доказана је поликристална природа ове честице, а накнадно је потврђено да је величина СФО-а истраженог у овом раду била нижа од критичног пречника једног домена, упркос доказима о расту кристалита. На основу тога, предлажемо иреверзибилни процес магнетизације заснован на формирању домена интеракције састављеног од међусобно повезаних кристалита. Наши резултати доказују блиску корелацију између морфологије честица, кристалне структуре и величине кристалита који постоје на нанометарском нивоу. Ова студија има за циљ да разјасни процес реверзне магнетизације тврдих наноструктурираних магнетних материјала и одреди улогу карактеристика микроструктуре у резултујућем магнетном понашању.
Узорци су синтетизовани коришћењем лимунске киселине као хелатног средства/горива према сол-гел методи спонтаног сагоревања, наведеном у референци 6. Услови синтезе су оптимизовани да би се добиле три различите величине узорака (СФОА, СФОБ, СФОЦ), које су добијени одговарајућим третманима жарења на различитим температурама (1000, 900 и 800°Ц, респективно). Табела С1 сумира магнетна својства и налази да су оне релативно сличне. Нанокомпозит СрФе12О19/ЦоФе2О4 40/60 в/в% такође је припремљен на сличан начин.
Дифракциони образац је измерен коришћењем ЦуКα зрачења (λ = 1,5418 А) на Брукер Д8 дифрактометру праха, а ширина прореза детектора је подешена на 0,2 мм. Користите ВАНТЕЦ бројач за прикупљање података у опсегу 2θ од 10-140°. Температура током снимања података је одржавана на 23 ± 1 °Ц. Рефлексија се мери технологијом степ-анд-сцан, а дужина корака свих тестних узорака је 0,013° (2тхета); максимална вршна вредност мерне удаљености је -2,5 и + 2,5° (2тхета). За сваки врх се рачуна укупно 106 кванта, док за реп има око 3000 кванта. За даљу симултану анализу одабрано је неколико експерименталних пикова (раздвојених или делимично преклапаних): (100), (110) и (004), који су се десили под Бреговим углом близу Бреговог угла регистрационе линије СФО. Експериментални интензитет је коригован за Лоренцов фактор поларизације, а позадина је уклоњена уз претпостављену линеарну промену. За калибрацију инструмента и ширење спектра коришћен је НИСТ стандард ЛаБ6 (НИСТ 660б). Користите ЛВЛ (Лоуер-Веигел-Лоубоутин) метод деконволуције 30,31 да бисте добили чисте дифракционе линије. Овај метод је имплементиран у програму за анализу профила ПРОФИТ-софтваре32. Из уклапања података измереног интензитета узорка и стандарда са псеудо Воигт функцијом, издваја се одговарајућа исправна контура линије ф(к). Функција дистрибуције величине Г(Л) се одређује из ф(к) пратећи процедуру представљену у Референци 23. За више детаља, погледајте додатни материјал. Као додатак анализи профила линија, програм ФУЛЛПРОФ се користи за обављање Риетвелд анализе КСРПД података (детаљи се могу наћи у Малтони ет ал. 6). Укратко, у Ритвелдовом моделу, дифракциони врхови су описани модификованом Тхомпсон-Цок-Хастингсовом псеудо Воигт функцијом. ЛеБаил прецизирање података је извршено на стандарду НИСТ ЛаБ6 660б да би се илустровао допринос инструмента ширењу врха. Према израчунатом ФВХМ (пуна ширина на половини вршног интензитета), Дебие-Сцхеррер једначина се може користити за израчунавање запреминске просечне величине кохерентног кристалног домена расејања:
Где је λ таласна дужина рендгенског зрачења, К је фактор облика (0,8-1,2, обично једнако 0,9), а θ је Брегов угао. Ово се односи на: изабрану рефлексију, одговарајући скуп равни и цео образац (10-90°).
Поред тога, Пхилипс ЦМ200 микроскоп који ради на 200 кВ и опремљен ЛаБ6 филаментом је коришћен за ТЕМ анализу да би се добиле информације о морфологији честица и расподели величине.
Мерење релаксације магнетизације се врши помоћу два различита инструмента: Система за мерење физичких својстава (ППМС) од квантног дизајна-вибрационог магнетометра (ВСМ), опремљеног са 9 Т суперпроводљивим магнетом, и МицроСенсе Модел 10 ВСМ са електромагнетом. Поље је 2 Т, узорак је засићен у пољу (μ0ХМАКС:-5 Т и 2 Т, респективно за сваки инструмент), а затим се примењује обрнуто поље (ХРЕВ) да би се узорак довео у област пребацивања (близу ХЦ ), а затим се опадање магнетизације бележи као функција времена током 60 минута. Мерење се врши на 300 К. Одговарајућа активациона запремина се процењује на основу оних измерених вредности описаних у додатном материјалу.
Мусцас, Г., Иаацоуб, Н. & Педдис, Д. Магнетиц дистурбанцес ин наноструцтуред материалс. У новој магнетној наноструктури 127-163 (Елсевиер, 2018). хттпс://дои.орг/10.1016/Б978-0-12-813594-5.00004-7.
Матхиеу, Р. анд Нордблад, П. Цоллецтиве магнетиц бехавиор. У новом тренду магнетизма наночестица, стране 65-84 (2021). хттпс://дои.орг/10.1007/978-3-030-60473-8_3.
Дорманн, ЈЛ, Фиорани, Д. & Тронц, Е. Магнетна релаксација у системима финих честица. Напредак у хемијској физици, стр. 283-494 (2007). хттпс://дои.орг/10.1002/9780470141571.цх4.
Селмајер, ДЈ, итд. Нова структура и физика наномагнета (позвани). Ј. Апплицатион Пхисицс 117, 172 (2015).
де Јулиан Фернандез, Ц. итд. Тематски преглед: напредак и изгледи примене тврдог хексаферита перманентних магнета. Ј. Пхисицс. Д. Пријавите се за физику (2020).
Малтони, П. итд. Оптимизацијом синтезе и магнетних својстава нанокристала СрФе12О19, двоструки магнетни нанокомпозити се користе као трајни магнети. Ј. Пхисицс. Д. Пријавите се за физику 54, 124004 (2021).
Саура-Музкуиз, М. итд. Појаснити везу између морфологије наночестица, нуклеарне/магнетне структуре и магнетних својстава синтерованих магнета СрФе12О19. Нано 12, 9481–9494 (2020).
Петрецца, М. итд. Оптимизација магнетних својстава тврдих и меких материјала за производњу трајних магнета са изменљивом опругом. Ј. Пхисицс. Д. Пријавите се за физику 54, 134003 (2021).
Малтони, П. итд. Подешавање магнетних својстава тврдо-меких СрФе12О19/ЦоФе2О4 наноструктура путем спајања састав/фаза. Ј. Пхисицс. Хемија Ц 125, 5927–5936 (2021).
Малтони, П. итд. Истражите магнетну и магнетну спрегу СрФе12О19/Цо1-кЗнкФе2О4 нанокомпозита. Ј. Маг. Маг. алма матер. 535, 168095 (2021).
Пулар, РЦ Хексагонални ферити: Преглед синтезе, перформанси и примене хексаферитне керамике. Уреди. алма матер. науке. 57, 1191–1334 (2012).
Момма, К. & Изуми, Ф. ВЕСТА: 3Д систем визуелизације за електронску и структурну анализу. Ј. Апплиед Процесс Цристаллограпхи 41, 653–658 (2008).
Педдис, Д., Јонссон, ПЕ, Лаурети, С. & Варваро, Г. Магнетна интеракција. Границе у нанонауци, стр. 129-188 (2014). хттпс://дои.орг/10.1016/Б978-0-08-098353-0.00004-Кс.
Ли, К. итд. Корелација између величине/структуре домена високо кристалних наночестица Фе3О4 и магнетних својстава. науке. Представник 7, 9894 (2017).
Цоеи, ЈМД Магнетски и магнетни материјали. (Цамбридге Университи Пресс, 2001). хттпс://дои.орг/10.1017/ЦБО9780511845000.
Лауретти, С. ет ал. Магнетна интеракција у нанопорозним компонентама ЦоФе2О4 наночестица обложеним силицијумом са кубичном магнетном анизотропијом. Нанотецхнологи 21, 315701 (2010).
О'Гради, К. & Лаидлер, Х. Ограничења разматрања медија за магнетно снимање. Ј. Маг. Маг. алма матер. 200, 616–633 (1999).
Лаворато, ГЦ итд. Повећана је магнетна интеракција и енергетска баријера у двоструким магнетним наночестицама језгро/љуска. Ј. Пхисицс. Хемија Ц 119, 15755–15762 (2015).
Педдис, Д., Цаннас, Ц., Мусину, А. & Пиццалуга, Г. Магнетна својства наночестица: изван утицаја величине честица. Хемија један евро. Ј. 15, 7822–7829 (2009).
Еикеланд, АЗ, Стингациу, М., Мамакхел, АХ, Саура-Музкуиз, М. & Цхристенсен, М. Побољшајте магнетна својства контролисањем морфологије нанокристала СрФе12О19. науке. Представник 8, 7325 (2018).
Сцхнеидер, Ц., Расбанд, В. и Елицеири, К. НИХ Имаге то ИмагеЈ: 25 година анализе слике. А. Нат. Метод 9, 676–682 (2012).
Ле Баил, А. & Лоуер, Д. Глаткост и валидност дистрибуције величине кристалита у анализи профила Кс-зрака. Ј. Апплиед Процесс Цристаллограпхи 11, 50-55 (1978).
Гонзалез, ЈМ, итд. Магнетни вискозитет и микроструктура: зависност величине честица активационе запремине. Ј. Апплиед Пхисицс 79, 5955 (1996).
Ваваро, Г., Агостинелли, Е., Теста, АМ, Педдис, Д. и Лаурети, С. у магнетном снимању ултра-високе густине. (Јенни Станфорд Пресс, 2016). хттпс://дои.орг/10.1201/б20044.
Ху, Г., Тхомсон, Т., Реттнер, ЦТ, Раоук, С. & Террис, БД Цо∕Пд наноструктуре и преокрет магнетизације филма. Ј. Апплицатион Пхисицс 97, 10Ј702 (2005).
Хлопков, К., Гутфлеисцх, О., Хинз, Д., Муллер, К.-Х. & Сцхултз, Л. Еволуција домена интеракције у текстурираном фино зрном магнету Нд2Фе14Б. Ј. Апплицатион Пхисицс 102, 023912 (2007).
Мохапатра, Ј., Ксинг, М., Елкинс, Ј., Беатти, Ј. & Лиу, ЈП Магнетно очвршћавање у зависности од величине у наночестицама ЦоФе2О4: ефекат нагиба спина површине. Ј. Пхисицс. Д. Пријавите се за физику 53, 504004 (2020).
Време поста: 11.12.2021
